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定理Theorem

Hermitian 特征值的有序扰动界

Weyl eigenvalue perturbation bound · Weyl monotonicity theorem

从变分原理证明 Hermitian 特征值按序配对的绝对误差界,并在同一三阶扰动中核验尺度与谱隙。

形式陈述 ​

矩阵改变一点,第 k 个特征值最多移动多少 ​

设 A=A∗、E=E∗∈Cn×n,n≥1。把各矩阵的特征值按升序排列,重复值按重数保留,则

λk(A)+λ1(E)≤λk(A+E)≤λk(A)+λn(E).

特别地,以诱导矩阵二范数量扰动时,

|λk(A+E)−λk(A)|≤‖E‖2,1≤k≤n.

这是 Weyl 型有序扰动界。它把第 k 个与第 k 个配对,强于“每个新谱点靠近某个旧谱点”的单向包含。

为什么不需要追踪每条特征值曲线 ​

对任意非零 x,谱展开给出

λ1(E)≤RE(x)≤λn(E),RA+E(x)=RA(x)+RE(x).

固定一个 k 维子空间,先对 x 取最大值,得到它在 A+E 下的最大商被 A 的最大商加上这两个常数夹住。再对所有 k 维子空间取最小值,使用Courant–Fischer 公式,即得第一组不等式。由于 E Hermitian,‖E‖2=max(|λ1(E)|,|λn(E)|),第二式随之成立。

若 E⪰0,即它是半正定矩阵,则所有有序特征值都不下降;若 E≻0,则每项至少增加 λ1(E)>0。反之,不定扰动可以使不同谱点向不同方向移动。

直觉

扰动二范数控制的是每个单位方向上的能量改变。无论变分公式最终选择哪一个子空间,其中每个方向的改变都受到同一个界限制,因此子空间之间的最优选择也无法超出它。

排序处理了谱点相遇或重数变化,无需给相交的特征值曲线强行贴永久标签。它保证特征值的稳定性,却没有给同序特征向量一个连续、唯一的选法。

例子与边界

同一三阶矩阵的三条配对证书 ​

取 ε∈R,并令

A=(210120005),E=(00000ε0ε0),t=|ε|.

A 的升序谱为 (1,3,5)。E 在 e1 上为零,在后两个坐标上是 (0εε0),特征值为 0,±t,所以 ‖E‖2=t,而不是 2t;后一个数是 Frobenius 范数。

记 B=A+E 的升序谱为 μ1,μ2,μ3,便有

|μ1−1|≤t,|μ2−3|≤t,|μ3−5|≤t.

t<1 时三个区间两两分离,故各特征值均简单;特别地 μ3−μ2≥2−2t>0。在 ε=1/2 时,区间分别为 [1/2,3/2]、[5/2,7/2]、[9/2,11/2]。它们比只按行和得到的前两根共用包围更细。

绝对误差小不表示相对误差小 ​

令 A=diag(10−12,1),E=diag(−10−12,0)。范数扰动只有 10−12,最小特征值却从 10−12 变成零,相对改变为 100%。本定理不提供每个小特征值的相对准确性,也不保证矩阵远离奇异。

Hermitian 条件不能删除。A=(0100),在左下角加 ε>0 后,特征值变成 ±ε,而扰动范数为 ε。当 0<ε<1,谱移动大于本页常数为一的界;这不是定理失效,而是输入不满足假设。

推论与应用

若 λ1(A)>‖E‖2,则 A+E 仍正定。更一般地,某个谱簇与其余谱的原间隔为 g,且 ‖E‖2<g/2,则两边经过这项包围后仍不会相交,提供选择对应谱簇的依据。

方向证书的分母却不能随意用 g。例如对上例候选 u=e3、ρ=5,所需的是 5 到 B 的其余特征值的距离,至少为 2−t;它与 B 的真实顶端间隔下界 2−2t 是两个不同量。残差到方向误差会明确使用哪一个。

QR等稳定算法给出的后向误差,只有在被解释为同类 Hermitian 扰动时,才能直接代入本页得到有序前向谱界。一般非正规问题要转用Bauer–Fike或预解分析。

若已知扰动是一个外积,秩一久期方程还能利用旧谱基先消去重根空间中的不变方向,再逐间隔求出全部活动根;这需要处理零分量和保留值的重数。若关心全部配对误差的总平方和,Hoffman–Wielandt界给出Frobenius预算,补充本页逐项二范数保证。

参考资料
关系图谱15 个相邻概念 · 2 类关系

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