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二次变差

Quadratic variation

沿细化时间划分累加增量平方并以 ucp 极限得到的半鞅路径粗糙度过程。

条目类型
定义

形式陈述

X 为滤过概率空间上的实值 càdlàg 半鞅。对确定性划分 πn:0=t0n<<tknn,假设 tknn,且网格在每个紧区间上趋零,并定义

Qtπn(X)=i(XtintXti1nt)2.

存在唯一到不可分辨的适应递增 càdlàg 过程 [X],使 Qπn(X)[X] 于 ucp 意义,即对每个 T,ε>0

P(suptT|Qtπn(X)[X]t|>ε)0.

ucp 比每个固定时刻的依概率收敛更强,足以让停止与后续积分相容。若允许随机划分,通常要求各划分时刻为停时且网格依概率趋零;预见未来的自适应划分可能改变极限,不能无条件纳入定义。

X=X0+M+A 是连续半鞅,M 为连续局部鞅、A 为连续有限变差过程,则 [X]=[M],并且 [A]=[M,A]=0。一般 càdlàg 情形满足

Δ[X]t=(ΔXt)2,[X]t=[X]tc+st(ΔXs)2.

两半鞅的二次协变差由极化定义:[X,Y]=14([X+Y][XY]),等价于划分上增量乘积之和的 ucp 极限。方括号 [M] 与可预测尖括号 M 不同;对局部平方可积鞅,后者是使 M2M 成局部鞅的可预测补偿,二者只在补偿恰等于已实现变差时重合。

直觉

有限变差路径的小增量绝对值总和保持有限,平方后最大增量再乘总变差,细网格极限便消失。Brownian 型路径的增量约为 Δt:每项平方约 Δt,累加却保留有限非零总量。二次变差因此滤掉一阶平滑漂移,留下随机振荡在二阶尺度积累的“能量”。

跳跃不会被细分消除。无论网格多细,跨过跳点的那一格最终捕获整个 ΔX,贡献 (ΔX)2。连续振荡与离散跳跃由同一过程记账,却在分解式中清楚分开。

例子与边界

对 Brownian 运动 W[0,t] 上划分,令 ΔiW=WtiWti1。独立增量给出

Ei(ΔiW)2=t,Var(i(ΔiW)2)=2i(Δit)22t|π|.

所以平方和在 L2、从而依概率趋于 t;过程级论证给 [W]t=t ucp。由极化,若 W1,W2 独立,则 [W1,W2]=0;若 Y=ρW1+1ρ2W2,则 [W1,Y]t=ρt

At=t2,则任意划分上

i(AtiAti1)2maxi|AtiAti1|Vt(A)0,

[A]=0。若 Xt=1[τ,)(t),则 [X]t=1[τ,)(t);连续二次变差为零没有排除跳跃平方。

在半鞅类外,任意连续路径不保证存在稳定极限。某些确定性连续函数可沿两列网格得到不同平方和极限;分数 Brownian 运动在 H>1/2 的规则划分上二次变差为零,却仍有无限总变差,在 H<1/2 时平方和发散。二次变差为零因而不能单独推出有限变差,划分极限也不能脱离过程类别和收敛口径解释。

推论与应用

平方恒等式

Xt2=X02+20tXsdXs+[X]t

显示普通微积分漏掉的正是二次变差。对 Brownian 运动代入 [W]t=t,便得到 0tWsdWs=12(Wt2t);修正项不是约定,而是离散乘积展开中平方增量的真实极限。

对连续局部鞅,[M] 是随机积分可积类的自然控制量:H 局部可积通常要求 0tHs2d[M]s< 几乎处处。二次协变差还给出乘积法则中的交叉项,并在统计中形成已实现波动率的理论目标。离散高频平方收益只有在网格、噪声和跳跃假设满足时才估计 [X];有微观结构噪声时,原始平方和会被额外噪声主导。

参考资料
  • Philip E. Protter, Stochastic Integration and Differential Equations, 2nd ed., version 2.1, Springer, 2005, Ch. II, §6, quadratic variation of semimartingales。
  • Daniel Revuz and Marc Yor, Continuous Martingales and Brownian Motion, 3rd ed., Springer, 1999, Ch. IV, §§1–2, brackets of continuous local martingales。
  • Ioannis Karatzas and Steven E. Shreve, Brownian Motion and Stochastic Calculus, 2nd ed., Springer, 1991, Ch. 3, §3.3, quadratic variation and change of variable。
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