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定义Definition

余切丛的典范一形式

Tautological one-form · Liouville one-form on a cotangent bundle

以余向量评价定义无坐标的典范一形式,核验非线性坐标变换、自然提升和图的拉回。

形式陈述 ​

余切丛为什么不选度量就自带一个辛形式?设 Q 是光滑流形,π:T∗Q→Q 为余切丛投影。总空间中的一点记作 (q,p),其中 p∈Tq∗Q 本身就是一个线性泛函。定义典范一形式

(1)θ(q,p)(v)=p(dπ(q,p)v),v∈T(q,p)T∗Q.

它是余切丛总空间上的微分形式。先把切向量投到底空间,再让该点携带的余向量评价它,这个定义没有坐标选择。

全单元采用

(2)ω=−dθ.

在底坐标 q1,…,qn 与余向量坐标 p=∑ipidqi|q 下,

(3)θ=∑ipidqi,ω=∑idqi∧dpi.

因此 ω 闭且逐点非退化,使 T∗Q 成为辛流形。闭性来自外微分的 d2=0,非退化来自式(3)的标准配对。

直觉

一个普通流形点并不自带线性泛函;余切丛点却把这样的泛函作为自身的一部分。式(1)只是把它实际用一次,所以称为“典范”或“tautological”。

竖直切向量只改变动量而不改变底点,经过 dπ 后为零,故 θ 在竖直方向上为零。对 θ 再作外微分,则把位置方向与动量方向配成非退化的二形式。

例子与边界

非线性换坐标时,动量必须一起变化 ​

在正半轴 Q=(0,∞) 上作坐标变换 q=eu。同一个余向量若在两套坐标中分别写成 pdq 与 Pdu,就必须满足

P=eup.

因而 pdq=Pdu,典范一形式确实不变。再计算

dq∧dp=eudu∧d(e−uP)=du∧dP.

若只把 q 换成 u,却把 p 当成不变标量,就会得到多余因子;错误来自没有把动量当成余向量坐标。

图上的拉回恰好恢复原来的一形式 ​

一形式 α 同时给出截面 sα(q)=(q,αq)。因为 πsα=idQ,对 v∈TqQ,

(sα∗θ)q(v)=αq(dπdsαv)=αq(v).

所以

(4)sα∗θ=α,sα∗ω=−dα.

例如在 Q=R2 上,α=xdy 的图满足 sα∗ω=−dx∧dy≠0。余切丛中的任意截面图并不自动使辛形式消失;正确判据在Lagrangian子流形页展开。

推论与应用

底空间微分同胚的自然提升 ​

若 f:Q→Q′ 是微分同胚,定义

f~(q,p)=(f(q),p∘(dfq)−1).

它把底点送到 f(q),把余向量按逆转置搬运。利用 π′f~=fπ,

(f~∗θ′)(q,p)(v)=p∘(dfq)−1(dfq(dπv))=p(dπv)=θ(q,p)(v).

故 f~∗θ′=θ,进而 f~∗ω′=ω。这是坐标计算背后的自然性。

一般光滑映射 f 若不是微分同胚,(dfq)−1 可能不存在,不能照抄这个总空间上的正向提升。余向量本来的反变性仍在,只是此处借可逆性把它写成同方向的同胚。

纤维平移何时保辛 ​

给定一形式 β,令 τβ(q,p)=(q,p+βq)。直接代入式(1),

τβ∗θ=θ+π∗β,τβ∗ω=ω−π∗dβ.

所以闭一形式产生保辛纤维平移。逆向也成立,因为沿零截面拉回可知 π∗ 对形式单射。若 β≠0,这种映射一般不保持 θ;保持 ω 与保持它的特定原始形式是两种不同要求。

参考资料
关系图谱15 个相邻概念 · 3 类关系

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